LettreCarl Vilhelm Ludwig Charlier à Henri Poincaré - juillet 1901

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Dans le numéro de juin de votre Journal vous avez donné hospitalité à une lettre de M. Olsson, dans laquelle il a fait quelques remarques concernant deux Mémoires, insérés dans les Meddelanden från Lunds astronomiska observatorium.2 Permettez-moi, cher Monsieur, de faire quelques observations sur les passages qui me regardent.

Dans le Mémoire Ueber die Theilung des Kreises, etc., M. Schultz-Steinheil a donné des Tableaux très utiles, par lesquels on peut rapidement calculer d’avance le nombre des parties en lesquelles on doit diviser le cercle en employant la méthode célèbre de Hansen pour calculer les perturbations des petites planètes.3 M. Schultz-Steinheil s’est appuyé sur une formule, donnée par moi-même en 1887, qui permet de calculer le nombre en question.4

Or, dans sa lettre, M. Olsson dit qu’il a découvert que cette formule serait illusoire.

Voici le problème à résoudre :

Considérons la fonction \[F=\frac{1}{(\Gamma_0 - 2\Gamma_1\cos\varphi + \Gamma\cos1\varphi)^s},\] qui peut être développée dans une série trigonométrique de la forme \[F = \sum{D_n\cos n\varphi}.\]

Il s’agit de trouver le nombre des termes qu’on doit faire entrer en considération dans ce développement pour obtenir une approximation, déterminée d’avance.

A cet effet, on doit calculer la valeur approchée des coefficients \(D_n\) pour des valeurs élevées de n.

Dans le cas actuel, ce calcul peut être facilité à cause des valeurs des coefficients \(\Gamma\), en ce que, \(\Gamma_0\) étant d’ordre nul par rapport aux excentricités (qu’on suppose ici être petites), le coefficient \(\Gamma_1\) est du premier ordre, \(\Gamma_2\) du second par rapport aux excentricités.

Pour obtenir la valeur approchée du coefficient \(D_n\), on doit calculer dans \(D_n\) le terme de l’ordre le plus bas par rapport aux excentricités. Sur la valeur de ce terme, les termes provenant du coefficient \(\Gamma_2\) n’ont aucune influence essentielle. C’est là ce que j’ai affirmé dans mon Mémoire sur les perturbations de la planète Thétis.5

Posons \[G=\frac{1}{(\Gamma_0 - 2\Gamma_1\cos\varphi)^s} = \sum{E_n\cos n\varphi};\] il s’agit de comparer les valeurs des coefficients \(E_n\) et \(D_n\).

D’après le théorème de Fourier, on a

\[E_n = \frac{2}{\pi}\int_0^\pi \frac{\cos n\varphi d\varphi}{(\Gamma_0 - 2\Gamma_1\cos\varphi + \Gamma_2\cos2\varphi)^s}.\]

Développons \(D_n\) d’après les puissances croissantes de \(\Gamma_2\), ce qui est toujours permis selon les suppositions faites sur les coefficients.

On aura alors \[\left. \begin{aligned} D_n = &\frac{2}{\pi}\int_0^\pi \frac{\cos n\varphi d\varphi}{(\Gamma_0 - 2\Gamma_1\cos\varphi + \Gamma_2\cos2\varphi)^s}\\ &\times \left[ 1 -\frac{s}{1!}\frac{\Gamma_2\cos 2\varphi}{\Delta} + \frac{s(s+1)}{2!}\frac{(\Gamma_2\cos 2\varphi)^2}{\Delta} - \dots \right], \end{aligned} \right\} \]

où \[\Delta = \Gamma_0 - 2\Gamma_1\cos\varphi.\]

Les intégrales \(E_n\) et \(D_n\) étant toutes les deux de l’ordre n, par rapport aux excentricités,6 on peut interrompre la série (1) au terme où \(\Gamma_2\) est élevé à une puissance plus grande que \(\frac{n}{2}\). Le nombre des termes dans (1) est donc tout au plus égal à \(\frac{n}{2}\).

En substituant pour les puissances de \(\cos 2\varphi\) l’expression \[\cos^r2\varphi = \frac{1}{2^{r-1}}\left[\cos 2r\varphi +\frac{r}{1!}\cos2(r-2)\varphi + \frac{r(r-1)}{2!}\cos2(r-4)\varphi + \dots \right],\] et en gardant dans \(D_n\) seulement les termes de l’ordre le plus bas (c’est-à-dire les termes de l’ordre n), on obtiendra \[D_n = \frac{2}{\pi}\int_0^\pi d\varphi \left[ \frac{\cos n\varphi}{\Delta^5} - \frac{s}{1!}\frac{\gamma e^2}{2}\frac{\cos(n-2)\varphi}{\Delta^{s+1}} + \frac{s(s+1)}{2!}\frac{\gamma^2 e^4}{2^2}\frac{\cos(n-4)\varphi}{\Delta^{s+2}}- \dots \right],\] où nous avons posé \[\Gamma_2 = \gamma e^2.\]

Tous les termes de cette expression sont de l’ordre n par rapport aux excentricités.

D’après une formule bien connue, on a \[\frac{2}{\pi}\int_0^\pi \frac{\cos i\varphi}{(1-2e\cos\varphi)} = \frac{r(r+1)\dots (r + i -1)}{i!}e^i(1 + \alpha e^2 + \beta e^4 + \dots),\] \(\alpha\), \(\beta\) étant des nombres indépendants de e.

En ne gardant que les termes les plus bas, on obtiendra \[\begin{split} D_n = E_n\mathord{\biggl[} 1 &-\frac{1}{1!}\frac{\gamma}{2}\frac{n(n-1)}{(n+s-1)(n+s-2)}\\ &+\frac{1}{2!}\frac{\gamma^2}{2^2}\frac{n(n-1)(n-2)(n-3)}{(n+s-1)(n+s-2)(n+s-3)(n+s-4)} - \dots \mathord{\biggr]}, \end{split}\] expression contenant tout au plus \(\frac{n}{2}\) termes.

Quant au nombre s, il est égal à \(\frac{1}{2}\) ou à \(\frac{3}{2}\).

Si \(\gamma < 1\), cette série converge donc très rapidement. Dans le cas de la nature, \(\gamma\) est d’ordinaire plus petit que \(\frac{1}{2}\). Il serait donc bien fondé de remplacer le coefficient \(D_n\) par \(E_n\) dans le problème dont il est question, et ce serait couler le moucheron et avaler le chameau que de choisir ici une expression plus compliquée pour le coefficient \(D_n\).7

Veuillez agréer, Monsieur, l’assurance de ma plus haute considération.

 

 

Apparat critique 

  1. Cette lettre est publiée dans le Bulletin astronomique (18 (1901), p. 369-371) en octobre 1901.↩︎

  2. Dans sa lettre, Olson (1901) critique deux articles publiés par Schultz-Steinheil dont le Bulletin astronomique (17 (1900), p. 127) avait rendu compte dans sa revue bibliographique (signée Callandreau) :

    Sur les éléments de la rotation du soleil.
    L’auteur a repris la discussion des mesures spectroscopiques de Dunér sur la rotation du Soleil, et il trouve que les mesures se concilient au moins aussi bien avec une rotation uniforme. Il aurait été désirable de reprendre la discussion, sous le même point de vue, des mesures de Crew, en 1887 ; mais cela n’a pas encore été possible à M. Schultz-Steinheil. Il s’agit là d’une question importante qui demande à être éclaircie.

    Sur la division du cercle dans la théorie des perturbations de Hansen
    Combien de valeurs particulières faut-il prendre, en répartissant également les valeurs de l’argument sur la circonférence, pour calculer avec la précision convenable les coefficients des développements en séries périodiques ? Telle est la question que l’auteur traite après M. Charlier. Application est faite aux deux planètes \((4)\) Alexandra et \((17)\) Thétis.

    Olson affirme que les résultats obtenus dans les deux articles de Schultz-Steinheil sont faux. Olson critique dans le premier mémoire le mode de calcul numérique :

    En effet, les équations de condition (p. 20) sont formées par sommation des équations directement obtenues (p. 9-20) sans qu’on ait divisé par le nombre des équations sommées, et néanmoins on a attribué à ces équations finales des poids égaux au nombres des équations sommées. Olson (1901)

    Charlier ne répond pas à cette critique qui concerne le mode de calcul utilisé par Schultz-Steinheil. Il ne répond qu’aux critiques du second article qui concernent l’utilisation d’une méthode qu’il a développée Charlier (1887).↩︎

  3. La méthode de Hansen consiste à se rapporter à un système dit de coordonnées idéales relatif au plan des éléments osculateurs de la trajectoire de l’astre :

    Dans notre méthode, nous prendrons pour plans coordonnés un système en mouvement, mais soumis à cette condition que les valeurs des coordonnées et de leurs dérivées premières, par rapport au temps, aient la même forme dans le mouvement troublé que dans le mouvement non-troublé. Perigaud (1877), C2

    Pour plus de précisions, on peut consulter l’exposé de cette méthode donné par Ernest Perigaud (1877) ou les chapitres XX, XXI et XXII du tome 4 du traité de mécanique céleste de Tisserand (1889).↩︎

  4. Charlier (1887).↩︎

  5. La critique de Olson repose essentiellement sur cette affirmation :

    Le dernier Mémoire de M. Schultz-Syeinheil [...] est fondé sur une formule, donnée par M. Charlier : \[n\log x - \frac{1}{2}\log n < \log \frac{\sigma}{k_1}\sqrt{\Gamma_0\pi}\] laquelle, à cause d’une approximation inadmissible, n’a aucune application au développement de la fonction perturbatrice.
    Pour le démontrer, il me faut vous renvoyer au Mémoire de M. Charlier : Untersuchung über die allgemeinen Jupiterstörungen des Planeten Thetis [...]. On y lit : Da es nur von dem genäherten Werthe dieser Koeff, die Rede, so bemerken wir zuerst, dass \(\Gamma_2\), welche Grösse von der Ordnung des Quadrates der Excentricität ist, in (86) vernachlässigt werden kann, u.s.w.

    En conséquence, M. Charlier suppose que les termes du développement de l’expression dans laquelle \(\Gamma_2\) est négligé sont approximativement égaux aux termes du développement de l’expression radicale complète. Mais cette supposition est fausse, car l’égalité approximative est restreinte au terme constant et aux termes qui sont multipliés par \(\cos \epsilon'\) et \(\sin \epsilon'\). Olson (1901)

    Olson continue en affirmant que pour les termes de degré supérieur, l’approximation proposée par Charlier n’est plus valable.↩︎

  6. \(\Gamma_1\) est d’ordre 1 et \(\Gamma_2\) d’ordre 2 par rapport à l’excentricité.↩︎

  7. L’argument de Charlier n’est pas très convaincant. en effet, la convergence de la série assure que \(E_n\) et \(D_n\) sont du même ordre mais en aucun cas qu’ils sont équivalents. Pour cela, il faudrait prouver que \(\frac{E_n}{D_n}\) converge vers \(1\).↩︎

Références

Olsson, K.-G. 1901. “Correspondance.” Bulletin Astronomique 18: 247–48.↩︎

Tisserand, François-Félix. 1889. Traité de mécanique céleste. Paris: Gauthier-Villars.↩︎

Charlier, Carl Wilhelm Ludwig. 1887 "Untersuchung über die allgemeinen Jupiterstörungen des Planeten Thetis, K. "Svenska Vetenskaps-Akademiens Handlinger, 22 (1887), p. 42.↩︎

Charlier, Carl Wilhelm Ludwig. 1901 "Lettre de M. Charlier à M. Poincaré." Bulletin astronomique 18 (10), pp. 369–371. External Links: Link  ↩︎

Perigaud, Ernest. 1877. "Exposé de la méthode de Hansen pour le calcul des perturbations spéciales des petites planètes : applications, comparaison avec la méthode des coordonnées rectangulaires", Annales de l'observatoire de Paris - Mémoires, 14 (1877), C1-C44.↩︎

O. Callandreau (1900) "Revue des publications astronomiques." Bulletin astronomique 17, pp. 127–128. External Links: Link ↩︎

Titre
Carl Vilhelm Ludwig Charlier à Henri Poincaré - juillet 1901
Incipit
Dans le numéro de juin de votre Journal ...
Date
1901-07
Expéditeur
Charlier, Carl Vilhelm Ludwig (1862-1934)
Destinataire
Poincaré, Henri (1854-1912)
Adresse
Paris
Chapitre
Carl Vilhelm Ludwig Charlier
Lieu d’archivage
Published source
Type
fr Transcription imprimée d’une lettre
Section (dans le livre)
5
Est une partie de
La correspondance entre Henri Poincaré, les astronomes et les géodésiens
Noms cités
K.-G. Olson
Schultz
Fourier
Hansen
Noms cités dans l'apparat
K.-G. Olson
Schultz
Callandreau, Octave (1852-1904)
Crew
Hansen
Charlier, Carl Vilhelm Ludwig (1862-1934)
Ernest Perigaud
Tisserand, François-Félix (1845-1896)
Langue
fr
Publié sous la référence
Bulletin astronomique 18(10) (1901), 369-71
Éditeur
Archives Henri Poincaré
Licence
CC BY-ND 4.0

« Carl Vilhelm Ludwig Charlier à Henri Poincaré - Juillet 1901 ». La Correspondance Entre Henri Poincaré, Les Astronomes Et Les géodésiens. Archives Henri Poincaré, s. d, Archives Henri Poincaré, s. d, La correspondance d'Henri Poincaré, consulté le 26 avril 2024, https://henripoincare.fr/s/Correspondance/item/9478