Korn à Poincaré, 1911-02-02 · Lettre · La correspondance d'Henri Poincaré

2-31-2. Arthur Korn to H. Poincaré

Berlin-Wilmersdorf, le 2/II 1911

Guentzelstrasse 3.

Cher Maître,

La Note ci-jointe que je vous prie de présenter à l’Académie des Sciences renferme les conclusions auxquelles je suis parvenu après vingt ans de travail sur les explications possibles des phénomènes électriques.¹¹ 1 Korn (1911a), note présentée par Poincaré à l’Académie des sciences de Paris le 06.02.1911. Korn cherche une explication mécanique des phénomènes électromagnétiques des corps en mouvement, à partir des sphères électrisées plongées dans un fluide universel. Il revendique pour ses équations un pouvoir d’explication équivalent à ceux des équations de H.A. Lorentz) et de H. Minkowski. Alors que la note de Korn ne mentionne ni Lorentz ni Minkowski, l’article qu’il présente à la société allemande de physique (Korn 1911b) affirme l’accord entre sa théorie et le principe de relativité.

En posant les $\mathcal{X}$ , $\mathcal{Y}$ , $\mathcal{Z}$ proportionnels aux $u_{1}\ v_{1}\ w_{1}$ , les $\mathcal{L}$ , $\mathcal{M}$ , $\mathcal{N}$ proportionnels aux $u_{2}\ v_{2}\ w_{2}$ , je n’arrive pas seulement avec ces hypothèses aux forces pondéromotrices avec le signe exact, mais aussi aux équations

	$\displaystyle\frac{{\partial L}}{{\partial t}}+\frac{\partial}{{\partial y}}% \left({v_{0}\mathcal{L}-u_{0}\mathcal{M}}\right)-\frac{\partial}{{\partial z}}% \left({u_{0}\mathcal{N}-w_{0}\mathcal{L}}\right)$
	$\displaystyle=-\frac{1}{c}\left({\frac{{\partial\mathcal{Z}}}{{\partial y}}-% \frac{{\partial\mathcal{Y}}}{{\partial z}}}\right)\quad\mathellipsis\frac{% \partial\mathcal{X}}{\partial t}+\frac{\partial}{\partial y}\left({v_{0}X-u_{0% }\mathcal{Y}}\right)-\frac{\partial}{{\partial z}}\left({u_{0}Z-w_{0}\mathcal{% X}}\right)$
	$\displaystyle=+\frac{1}{c}\left({\frac{{\partial\mathcal{N}}}{{\partial y}}-% \frac{{\partial\mathcal{M}}}{{\partial z}}}\right)-u_{0}\left({\frac{{\partial% \mathcal{X}}}{{\partial x}}+\frac{{\partial\mathcal{Y}}}{{\partial y}}+\frac{{% \partial\mathcal{Z}}}{{\partial z}}}\right),\quad\mathellipsis$

qui permettent, aussi bien que les équations de Lorentz et Minkowsky, de rendre compte de tous les phénomènes électromagnétiques.²² 2 Hermann Minkowski (1864–1909) fut professeur de mathématiques pures à la Georg-August-Universität de Göttingen; il a introduit la théorie de l’espace-temps (Minkowski 1908).

Comme se serait ma 25^e Note présentée à l’Académie, si vous avez l’amabilité de présenter celle-ci, j’ai pensée ne pouvoir mieux faire pour ce petit jubilé que de condenser mes idées mécaniques dans cette petite Note.

Je ferai suivre à l’avenir des travaux plus explicites.³³ 3 Korn ne publiera plus sur les phénomènes électromagnétiques dans les Comptes rendus.

Veuillez agréer, cher Maître, l’expression de ma plus haute considération et de ma grande reconnaissance.

Votre bien dévoué,

A. Korn

ALS 3p. Collection particulière, Paris 75017.

Références

A. Korn (1911a) L’état hélicoïdal de la matière électrique, hypothèses nouvelles pour expliquer mécaniquement les phénomènes électromagnétiques. Comptes rendus hebdomadaires des séances de l’Académie des sciences de Paris 152, pp. 306–309. External Links: Link Cited by: footnote 1.
A. Korn (1911b) Weiterführung eines mechanischen Bildes der elektromagnetischen Erscheinungen. Berichte der Deutschen Physikalischen Gesellschaft 13, pp. 249–256. Cited by: footnote 1.
H. Minkowski (1908) Die Grundgleichungen für die electromagnetischen Vorgänge in bewegten Körpern. Nachrichten von der Königlichen Gesellschaft der Wissenschaften zu Göttingen, pp. 53–111. External Links: Link Cited by: footnote 2.

La correspondance d'Henri Poincaré

LettreKorn à Poincaré, 1911-02-02

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2-31-2. Arthur Korn to H. Poincaré

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